A fény sebessége a szabad térben (vákuumban) az a sebesség, amellyel az elektromágneses hullámok, köztük a fényhullámok terjednek. A c néven ismert, alapvető fizikai állandó. A fénysebesség a szabad térben fontos szerepet játszik a modern fizikában, mivel c a fizikai hatás terjedésének határsebessége (lásd: RELATÍVITÁS, ELMÉLET), és invariáns – azaz nem változik – az egyik vonatkoztatási rendszerből a másikba való átmenet során. A c-nél nagyobb sebességgel nem lehet jeleket továbbítani, és c sebességgel csak vákuumban lehet jeleket továbbítani. Az anyagi test tömege és a test teljes energiája közötti kapcsolatot c-vel fejezzük ki. A c mennyiség a Lorentz-transzformációkban fordul elő, amelyek a koordináták, a sebességek és az idő változását fejezik ki a vonatkoztatási rendszer megváltoztatásakor. Számos más relációban is szerepel c.
A c′ mennyiség, a fény sebessége egy közegben, általában csak az optikai sugárzás, vagyis a fény terjedési sebességére utal. Ez a sebesség a közeg n törésmutatójától függ, amely a diszperzió jelensége miatt a sugárzás különböző ν frekvenciáinál eltérő: c′(v) = c/n(v). E függés miatt a fény fázissebessége egy közegben eltér a csoportsebességtől (ha nem monokromatikus fényt veszünk figyelembe). Vákuumban ez a két mennyiség egyenlő. A c’ kísérleti meghatározásakor mindig a csoportsebességet vagy jelsebességet (az energiaáramlás sebességét) mérik. A jelsebesség csak néhány speciális esetben tér el a csoportsebességtől.
A c minél nagyobb pontosságú mérése nemcsak általános elméleti okokból és más fizikai mennyiségek értékeinek meghatározásához, hanem gyakorlati szempontból is rendkívül fontos (lásd alább). A fénysebesség első mérését 1676-ban O. Roemer végezte el. Módszere a Jupiter műholdja, az Io napfogyatkozásai közötti időváltozást használta fel. Egy másik csillagászati meghatározást J. Bradley végzett 1728-ban a csillagfény aberrációjára vonatkozó megfigyelései alapján.
A fénysebesség első földi mérését A. H. L. Fizeau végezte 1849-ben. Meg kell jegyezni, hogy a levegő törésmutatója nagyon kevéssé tér el az 1-től; a földi mérések következésképpen a c-hez rendkívül közeli értéket adnak. Fizeau a mérését a fény által egy pontosan ismert távolság megtételéhez szükséges időre alapozta. Kísérletében a fénysugarat periodikusan megszakította egy forgó fogaskerék. A sugárnyaláb az ismert, körülbelül 8 km-es távolságot megtette, majd miután egy tükör visszaverte, visszatért a kerék perifériájára (1. ábra). Itt a fény vagy találkozott egy foggal és elakadt, vagy áthaladt a két fog közötti résen, és a megfigyelő érzékelte. A fény által az ismert távolság megtételéhez szükséges időt a kerék ismert forgási sebességéből határozták meg. Fizeau c-re 315,300 km/sec értéket kapott.
1838-ban D. Arago javasolta, hogy fogaskerék helyett gyorsan forgó tükröt használjanak. J. B. L. Foucault 1862-ben valósította meg Arago javaslatát egy 512 fordulat/sec sebességgel forgó tükörrel. Miután a fénysugár a forgó tükörről visszaverődött, az ismert távolságot egy rögzített homorú tükörig tette meg, amely visszavezette a fénysugarat a forgó tükörhöz. Miközben a fénysugár a forgó tükörből és a forgó tükörbe haladt, ez a tükör kissé elfordult (2. ábra). A mindössze 20 m-es ismert távolságot használva Foucault megállapította, hogy a fény sebessége 298 000 ± 500 km/sec.
A Fi-zeau és Foucault fénysebesség-meghatározásainak alapötleteit és kísérleti terveit később más tudósok is felhasználták, finomított formában. Foucault módszere A. Michelson (1879, 1902 és 1926) munkásságában érte el legmagasabb fejlettségét. Michelson 1926-ban kapott értéke, c – 299,796 ± 4 km/sec, az akkori legpontosabb mérés volt, és a fizikai mennyiségek nemzetközi táblázataiban használták.
A 19. században végzett mérések a fénysebesség meghatározásának feladatán túlmenően rendkívül fontos szerepet játszottak a fizikában. További megerősítést adtak a fény hullámelméletének (lásdOPTIKA), amelyet más kísérletek már megfelelően alátámasztottak – Foucault például 1850-ben összehasonlította az azonos frekvenciájú ν fény sebességét levegőben és vízben. A mérések az optika és az elektromágnesesség elmélete közötti szoros kapcsolatot is bizonyították, mivel a mért fénysebesség megegyezett az elektromágneses hullámok sebességével, amelyet az elektromos töltés elektromágneses és elektrosztatikus egységeinek arányából számítottak ki. Ezt az arányt W. Weber és F. Kohlrausch 1856-ban kísérletekben mérte meg. Később J. C. Maxwell még pontosabb méréseket végzett. Ez az arány volt az egyik kiindulópontja annak, hogy Maxwell 1864 és 1873 között megalkotta a fény elektromágneses elméletét.
A fénysebesség mérései egy mélyen gyökerező ellentmondást is feltártak az akkori fizika elméleti alapvetéseiben az egyetemes éter fogalmával kapcsolatban. A mérések bizonyítékot szolgáltattak egymást kizáró hipotézisekre az éter viselkedéséről, amikor anyagi testek mozognak rajta keresztül. A részleges éterhúzás támogatást talált G. B. Airy angol fizikus 1871-ben a fény aberráció jelenségének elemzésében, valamint az 1851-es Fizeau-kísérletben, amelyet 1886-ban Michelson és E. Morley megismételt. Michelson 1881-es, valamint Michelson és Morley 1887-es kísérletei bizonyítékot szolgáltattak az éterellenállás ellen. Ezt az ellentmondást nem sikerült feloldani, amíg A. Einstein 1905-ben elő nem terjesztette speciális relativitáselméletét.
A fénysebesség mai mérései gyakran használják a modulációs módszert, amely a Fizeau-módszer modernizálása. A fogaskerék helyébe például egy elek-trooptikus, diffrakciós vagy interferencia optikai modulátor lép, amely megszakítja vagy gyengíti a fénysugarat (lásdFÉNYMODULÁLÁS). A sugárzás érzékelőjeként fotoelektromos cellát vagy fotomultiplikátort használnak. A lézer fényforrásként való használata, a stabilizált frekvenciájú ultrahang-modulátor alkalmazása és az ismert távolság mérési pontosságának javítása lehetővé tette a mérési hiba csökkentését, és a c = 299 792,5 ± 0,15 km/sec értéket eredményezte.
A fénysebesség közvetlen, ismert távolság megtételéhez szükséges idő alapján történő mérése mellett széles körben alkalmazzák a közvetett módszereket, amelyek még nagyobb pontosságot biztosítanak. K. Froome brit fizikus 1958-ban egy mikrohullámú szabad térbeli interferométer segítségével λ = 4 cm hullámhosszúságú sugárzásra c = 299 792,5 ± 0,1 km/sec értéket kapott. A hiba még kisebb, ha a fénysebességet az atom- vagy molekuláris színképvonalak egymástól függetlenül talált λ és ν hányadosaként határozzuk meg. 1972-ben K. Evenson amerikai tudós és munkatársai céziumfrekvenciás etalon segítségével 11 számjegy pontossággal meghatározták egy CH4-lézer sugárzási frekvenciáját (lásd: Kvantumfrekvenciás etalonok). A sugárzás hullámhosszát (kb. 3,39 mikrométer) kripton frekvenciastandard segítségével határozták meg. A kapott végeredmény: c = 299 792 456,2 ± 0,8 m/sec. A Nemzetközi Rádiótudományi Unió (ma Nemzetközi Rádiótudományi Unió) 1957. évi 12. közgyűlésének határozata alapján 1976-tól a fénysebességet vákuumban 299 792 ± 0,4 km/sec-nek vették.
A fénysebesség pontos értékének ismerete nagy gyakorlati jelentőséggel bír, különösen a távolságok meghatározásában (a rádió- vagy fényjelek futási ideje alapján) a radarban, az optikai érzékelésben és távolságmérésben, valamint a távolságmérésben. Ezt a távolságmeghatározási módszert különösen széles körben alkalmazzák a geodéziában és a mesterséges föld-műhold követő rendszerekben; a Föld és a Hold közötti távolság pontos mérésére és számos más probléma megoldására is alkalmazták.
Taylor, B. N., W. Parker, and D. Langenberg. Fundamental’nye konstanty i kvantovaia elektrodinamika. Moszkva, 1972. (Angolból fordítva.)
Rozenberg, G. V. “Skorost’ sveta ν vakuume”. Uspekhi fizicheskikh nauk, 1952, vol. 48, issue 4.
Froome, K. D. Proceedings of the Royal Society, 1958, series A, vol. 247, p. 109.
Evenson, K., et al. 1972 Annual Meeting of the Optical Society of America. San Francisco. 1972.
A. M. BONCH-BRUEVICH